Низкая цена
Всего 249a за скачивание одной диссертации
Скидки
75 диссертаций за 4900a по акции. Подробнее
О проекте

Электронная библиотека диссертаций — нашли диссертацию, посмотрели оглавление или любые страницы за 3 рубля за страницу, пополнили баланс и скачали диссертацию.

Я впервые на сайте

Отзывы о нас

Усовершенствование методов расчета поля и движения частиц в задачах импульсной стримерной короны : диссертация ... кандидата технических наук : 05.14.12

Год: 2007

Номер работы: 129986

Автор:

Стоимость работы: 249 e

Без учета скидки. Вы получаете файл формата pdf

Оглавление и несколько страниц
Бесплатно

Вы получаете первые страницы диссертации в формате txt

Читать онлайн
постранично
Платно

Просмотр 1 страницы = 3 руб



Оглавление диссертации:

3.1. Постановка задачи модели положительной 4 7 7 8 9 9 24 29 29 31 33 36 44 49 49 51 53 импульсной 54 54 56 62 65 67 71 73 79 83 88 89 89

Глава 1. Обзор экспериментальных и теоретических исследований положительной импульсной

2.6. Программа расчёта развития положительной импульсной стримерной короны в системах

2.7. Пример расчёта импульсной стримерной короны в системе электродов «стержень на

2.9. Сопоставление результатов расчётов с обобщёнными параметрами короны по ли

4.1. Постановка задачи

4.2. Методы решения уравнений неразрывности потока заряженных частиц

4.2.1. Конечно-разностные аппроксимации первого порядка точпости

4.2.2. Конечно-объёмные аппроксимации второго порядка точности

4.2.3. Свойства алгоритмов решения уравнения неразрывности потока электронов

4.3. Распространение стримера в однородном электрическом поле поля в канале стримера

4.5. Выводы системах электродов в воздухе

5.1. Постановка задачи «коаксиальные цилиндры» на результаты расчётов импульсной короне в воздухе

5.4. Особенности развития короны в системе электродов «коаксиальные цилиндры» короны при развитии в различных системах электродов

5.6. Выводы

Заключение Список использованных источников 110 111 116 127 138 145 146 159 162 162 163 163 166 169 179 181 183 185 185 186 196 203 208 212 214 219

3.5. Укрупнение зарядов с расположени

1.2. Импульсная стримсрпая корона н процессы её определяющие Развитие стримерной короны в произвольной системе электродов под действием положительного импульса напряжения в общем случае можно представить следующим образом [1], [17]. Стримерная корона развивается в промежутке между коронирующим и заземлённым электродами. К коронирующему электроду, как правило малого радиуса кривизны Ro, прикладывается положительный импульс напряжения с амплитудой Um, длительностью фронта Гф и длительностью имп

1.3. Экспериментальные н расчётные данные но параметрам стримерной короны в воздухе Для экспериментальных исследований импульсного коронного разряда используется широкий круг методик, включающий измерение электрических характеристик разряда (напряжения и тока) [19]-[20], исследование излучения разряда с помощью ФЭУ и анализ спектров излучения [21]-[23], исследование структуры стримерной зоны импульсной короны с помощью электрографии [24], [25]-[26], одновременная регистрация излучения короны

Основной проблемой, возникающей при попытке изучения отдельных стримеров, является то, что стример, как отдельное образование, в природе по сути дела не встречается, а является элементом структуры стримерной короны. Последняя, в свою очередь, представляет собой сложное образование, в котором одновременно развиваются десятки стримеров и их ветвей [29], [30], [17], Поэтому, говоря о тех или иных экспериментальных значениях параметров отдельного стримера, следует понимать, что на практике речь и

Первые количественные данные о структуре стримерной короны в системе электродов «игла-плоскость» бьши получены Нассером и Лебом [30]. В их опыте в межэлектродном пространстве на расстоянии х от острия иглы помещалась фотопленка. Когда головки стримеров касались пленки, происходила её засветка. В результате обработки этих изображений, называемых фигурами Лихтенберга, авторами были получены зависимости числа стримерных головок, достигших плепки, от расстояния х до острия иглы. Интересно отметит

В течение последних двадцати-тридцати лет многочисленные расчёты [68], [31], [35]-[39], [42], [46], [б9]-[84] и др. продемонстрировали достаточно широкие возможности математического моделирования стримерного электрического разряда в воздухе и других газах. Все эти работы основывались на гидродинамической модели описания движения электронов и других частиц [17], [18], позволяющей сравнительно просто и, в то же время, корректно описать динамику развития стримерного разряда [85]. Эта модель вклю

1.4.2. Математические модели одииочного стримера Из всего комплекса задач, связанньк с математическим моделированием импульсного стримерного разряда в воздухе и других газах, глубже всего проработана задача математического моделирования одиночного стримера. В настоящее время реализованы на практике два основных подхода к её решению - это так называемые квазидвумерные [86], [31], [13], [69]-[75] и двумерные модели [35]-[39], [42], [46], [76]-[82], которые различаются заложенными в них предполо

1.4.4. Методика расчёта электрического поля е межэлектродном пространстве Составной частью алгоритма расчёта распространения стримерной короны (или одиночного стримера) в системах коронирующих электродов является решение уравнения Пуассона (2), а в начальный момент времени (при Пр-п„-Пе =

0) его частного случая - уравнения Лапласа, Исключительное значение проблемы создания быстрого и высокоточного алгоритма расчёта электростатического поля и поля с объёмным зарядом при математическом мо

1.4.5, Математическое моделирование стримерной короны Еще один важный элемент комплексной модели стримерной короны связан с моделированием начальных процессов формирования стримерной короны. Формирование стримерной короны начинается с появления активных электронов, способных создать лавины, переходящие в стример. Важно отметить, что интенсивность процессов накопления начальных электронов определяет не только время заназдывания разряда по сравнению с моментом приложения импульса высокого напря

1.5.1. Параметры стримеров и стримерпой короны 1. Стример представляет собой нетермоионизованный плазменный канал с избыточным зарядом на головке. Начальный радиус стримера в момент лавинно-стримерного перехода близок к 30-50 мкм. На первых миллиметрах своего распространения канал стримера претерпевает быстрое ионизационное расширение. Значение радиуса, которое достигается в этом процессе, определяется как напряжёпностью поля в промежутке (как средней, так и ее максимальным значением у поверх

1.5.2. Математическое моделирование илшульсиой стримерной короны 1, Предшествующие работы в части моделирования стримерной короны очень немногочисленны. Основной материал, который является базой для данной работы, связан с исследованиями но моделированию стримерной короны, которые ведутся на кафедре ТЭВН МЭИ (ТУ).

1.1. Физико-математическая модель стримерной короны включает: модель начальных нроцессов, связанных с развалом отрицательных ионов в сильном электрическом ноле вблизи корониру

Исходя из вышеизложенного, основной целью данной работы является совершенствование методов расчёта электрического поля и динамики заряженных частиц для использования в комплексной математической модели положительной импульсной стримерной короны, делающее возможным её реализацию в различных системах электродов, в том числе протяжённых, и позволяющее рассчитывать развитие короны с трёхмерной несимметричной структурой, состоящей из десятков стримеров и их ветвей. Для этого необходимо решнть ряд

Как уже уноминалось выше, в качестве модели расчёта отдельного стримера в реализуемой математической модели стримерной короны принята известная 1,5-мерная математическая модель стримера [86], [69], [13], [72], в которой его радиус R^ полагается фиксированным и предполагается, что параметры стримера (напряжённость электрического поля, концентрации заряженных частиц) в его поперечном сечении остаются постоянными, а их изменение происходит только в направлении распространения стримера (

гл

Теперь сформулируем принятую математическую модель процесса накопления начальных электронов [10] (см. главу 1 настоящей работы, параграф

1.4.5). 1. Предполагается, что в начальный момент времени ^ = О в межэлектродном пространстве имеется равномерное распределение отрицательных ионов с концентрацией Пп(У, t =

0) = по= const (согласно [115], её можно принять неизменной в пространстве), где V- произвольный элементарный объём межэлектродного. Также начальная концентрация электронов в

2.4. Модель стрнмерной короны в системах электродов с короннрующей иглой Реализуемая математическая модель импульсной стримерной короны, в соответствии с вышеизложенным материалом, базируется на следующих основных положениях: 1. Формирование стримерной короны начинается с появления вблизи коронирующего электрода начальных электронов, возникающих из-за развала отрицательных ионов в сильном электрическом поле. 2. Из начальных электронов возникают лавины и далее стримеры, которые развиваются в с