Низкая цена
Всего 249a за скачивание одной диссертации
Скидки
75 диссертаций за 4900a по акции. Подробнее
О проекте

Электронная библиотека диссертаций — нашли диссертацию, посмотрели оглавление или любые страницы за 3 рубля за страницу, пополнили баланс и скачали диссертацию.

Я впервые на сайте

Отзывы о нас

Распространение волн в неоднородной двухфазной среде с учетом относительного движения и взаимодействия фаз : диссертация ... кандидата физико-математических наук : 25.00.10

Год: 2005

Номер работы: 306274

Автор:

Стоимость работы: 249 e

Без учета скидки. Вы получаете файл формата pdf

Оглавление и несколько страниц
Бесплатно

Вы получаете первые страницы диссертации в формате txt

Читать онлайн
постранично
Платно

Просмотр 1 страницы = 3 руб



Оглавление диссертации:

Распространение волн традиционно является основой многих методов исследования недр, разведки месторождений нефти, газа, залегания грунтовых вод, а также инженерной сейсмики. Строение гетерогенной среды определяет её динамические свойства и поэтому обнаруживает себя в процессе распространения механических колебаний. Колебания в точках источников и приёмников можно рассматривать, соответственно, как входные и выходные сигналы, а среду - как некоторый пространственно распределенный преобразовате

Пусть o(x,t) - поле напряжений, E(x,t) - поле деформации, деформация отражает геометрические изменения взаимного расположения отдельных элементов среды, а напряжение есть реакция среды на геометрические изменения. Связь между напряжением и деформацией составляет предмет реологии механической среды. В самом общем виде, напряжение и деформация как функции пространства-времени, связаны некоторым функционалом $ : R Ща,£]{х,() = 0. В простейшем случае, напряжение в произвольный момент времени t пр

§1 Поиск универсальной формы волнового уравнения для среды с дисперсией локальных свойств. Простейшее дифференциальное волновое уравнение для описания механических волн содержит всего два коэффициента, которые задают свойства среды - плотность р(х) и модуль упругости С(х): 2.. ^ ( г,..\ (Ы) PWTT ~ ^~ = -f(x./) где по повторяющимся индексам проводится суммирование. Функция f(x,/) задает плотность силы источника возбуждающего волну. Уравнение (

1.1) описывает скалярную волну

§2 Понижение порядка волнового уравнения. В предыдущем параграфе было показано, что в общем слз^ае макронеоднородной среды с частотной дисперсией локальных свойств волновое уравнение может быть приведено к универсальному виду, в котором минимальный порядок производных равен двум: (

2.1) d^C^p(x;p)d^Up{x,t) = f^(x,0, р = ^, ц,у = 0,1,...,с1 где индесы а,р нумеруют компоненты волнового поля, для упругой трёхмерной среды — это компоненты вектора смещения и а,р = 1,2,3., для среды Био к

§3 Метод решения дифференциального уравнения первого порядка для волн в кусочно-однородной среде с дисперсией. Канонический вид уравнения первого порядка: (S) (

3.1) (до + Г(х:р)д,)ц1(х.О = f(x,0 был получен в

§2 понижением порядка универсального волнового уравнения с помощью перехода к переменным скорость-напряжение. Искомые функции: компоненты скорости колебаний 8^ и компоненты тензора напряжений объединены вектор-функцией \\i(x,t) = {s^,C!^) (S) а^ . Коэффициенты уравне

Глава 2 Расчет волнового поля в кусочно-однородной эквивалентной среде. Первый класс прямых задач. в данной главе осуществлён вывод решений волнового уравнения для слоистых сред определенного типа и приведены результаты вычислений волнового сигнала и его характеристик. Исследование направлено на поиск критериев, которые позволили бы, по данным волнового просвечивания и зондирования, сделать вывод о наличии или отсутствии в составе многослойной среды некоторого вьщеленного слоя. Для модели