Низкая цена
Всего 249a за скачивание одной диссертации
Скидки
75 диссертаций за 4900a по акции. Подробнее
О проекте

Электронная библиотека диссертаций — нашли диссертацию, посмотрели оглавление или любые страницы за 3 рубля за страницу, пополнили баланс и скачали диссертацию.

Я впервые на сайте

Отзывы о нас

Магнитные свойства, кристаллическая и доменная структуры редкоземельных интерметаллидов R3FexTiy(X=24:33; Y=1:5) : диссертация ... кандидата физико-математических наук : 01.04.11

Год: 2005

Номер работы: 42457

Автор:

Стоимость работы: 249 e

Без учета скидки. Вы получаете файл формата pdf

Оглавление и несколько страниц
Бесплатно

Вы получаете первые страницы диссертации в формате txt

Читать онлайн
постранично
Платно

Просмотр 1 страницы = 3 руб



Оглавление диссертации:

3.1. Микроструктура и фазовый состав сплавов УзРе29-уТ1у (у = СН-5) 67

3.2Микроструктура и фазовый состав интерметаллидов К-зРеЛЪ (х=18-КЗЗ), где К=У и Об 72

3.3 Фазовый состав и структура редкоземельных интерметаллидов а 3 Ре х Т1 3 (х=24...33), где К=У, СМ, Ву

3.4 Магнитные свойства редкоземельных интерметаллидов К3РехТ1з (х=24...33), где К=У, Сё, Бу

ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ КзРЕхТ1у (Х=24-33; У=1*5) 100 87 80

4.1. Температурная трансформация магнитной доменной структуры соединения ОузРе2б,зТ12,7 100

4.2. Временная трансформация магнитной доменной структуры „ П О ВЫВОДЫ : 122 127 СПИСОК ЦИТИРОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

Сплавы редкоземельных металлов (РЗМ,

К) с Зё-переходными металлами составляют обширный класс магнетиков, обладающих широким спектром уникальных магнитных характеристик [1-8], благодаря которым они эффективно используются в ряде ведущих отраслей промышленности - приборостроении, авиационной и космической технике, атомной энергетике, электронике и других. С точки зрения практических применений весьма интересны интерметаллиды с большой концентрацией железа, в которых кристаллическая структ

Си2), КРе 3 (структура типа Ри№3), Я 2 Ре ) 7 (структура типа Тп 2 2пп). Соединений типа КРе 1 2 (структура типа ТпМп12) и К 3 Ре 2 9 (структура типа Ш3(Ре,Т1)29) в ряду двойных соединений К-Ре не существует, однако указанные структуры можно стабилизировать

введением атомов третьего элемента (Т1, V, Сг, Мп, Мо). Настоящий обзор включает информацию по трем типам соединений: ЯгРеп, К(Ре,Т1)12 и К3(Ре,Т1)29. Известно, что эти соединения рассматриваются как перспективные материалы для посто

Металлы группы железа при сплавлении с РЗМ образуют однородные жидкие растворы с неограниченной растворимостью. В то же время, в твердой фазе, из-за значительного отличия ионных радиусов компонентов, их взаимная растворимость практически отсутствует [18, 19]. Как следствие, в этих системах формируются интерметаллические соединения ф О ИОН РЗМ ИОН ЗЛ металла а ) различной стехиометрии и кристаллической структуры.

б) Интерметаллиды К2Ре17 существуют со всеми Я-элементами начиная с Се (з

), образующие менее плотную упаковку Р и с л л Кристаллические в) структуры типа СаСи5 (а) [21]; ТЬ2№17(б)иТЬ22п[7(в) [22] — нецентрированную сетку Кагоме. Структура К 2 Ре[ 7 получается из структуры ЯТ 5 путем упорядоченной замены вдоль с-оси каждого третьего Я-атома, парой («гантелью») атомов Ре. Как уже упоминалось, формируется две модификации структуры соединений К.2Реп: гексагональная, типа ТЬгМп (Рб/ттс) и ромбоэдрическая, типа Тп22п17 (Р 3 т), отличающиеся характером чередования гант

Кристаллическая структура типа ТЬМп^ характеризуется объемно- центрированной тетрагональной кристаллической решеткой с пространственной группой симметрии 14/ттт [39-48]. На одну элементарную ячейку приходится две формульные единицы. Атомы К (ТЬ) занимают кристаллеграфически эквивалентные 1 1 1 позиции 2а с координатами: 2(а) : [ [0,0, 0 ]]; 2'2'2 . Атомы переходного металла (Ре, Т\) обра- зуют три неэквивалентных подрешетки с координатами: \_ _. __ ! 1 + 14/ т т т , 4'4'4' 8(1): [[ X!

В 1990 году авторы [16] обнаружили, что тетрагональная фаза нестабильна при температурах ниже 1000°С, распадаясь на Ш2(Ре,Т1)17, Ре2Т1, и а-Ре(П), - факт, пропущенный многими авторами. А уже в 1992 году, изучая условия формирования МсШецТ!, с целью получения монокристаллов для последующего азотирования и, в конечном счете, для использования в качестве основы для постоянных магнитов МаХРе/П)^! !^, Колокотт (СоНосой) и др. [13] сообщили о формировании новой высокотемпературной фазы Ыс1-Ре-Т1 в

Интерметаллические соединения РЗМ с повышенной концентрацией Зйметалла стехиометрии 1:12, 1:11, 3:29 и др. рассматриваются специалистами как перспективные материалы для постоянных магнитов. Соединения стехиометрии 3:29 синтезированы на основе большинства РЗМ с различными стабилизирующими элементами (П, Мо, \\^ и др.), однако данные по стабильности фаз 3:29, их магнитным свойствам и кристаллической структуре достаточно противоречивы. Фаза К.(РеД1)ц со структурой СеМПб№5 является стабильной. Од

§

Сплавы для исследований выплавлялись методом высокочастотной индукционной плавки в среде особо чистого аргона (содержание влаги менее 0,02 г-м~ , азота - 0,0005 %, кислорода - 0,001 %) при давлении Р = 1-2 атм. на установке «Донец-1». В качестве исходных компонентов использовались металлы максимально высокой степени чистоты: железо — 99,99 %, РЗМ 99,99 %, титан — 99,99%. Перед выплавкой металлы предварительно обезжиривались и очищались от окислов. Взвешивание шихты проводилось на аналитически

В работе была поставлена задача получения монокристаллических образцов сплавов системы КзРехТ13 (К. = У, Ой, ТЬ, Ву, Но,

Ег) с целью исследования их доменной структуры, магнитокристаллической анизотропии и магнитных фазовых переходов. В результате систематической экспериментальной работы был подобран технологический режим, позволяющий получать монокристаллы массой до 15 мг. Предварительно поверхность слитка механически очищался от окислов, затем слиток дробился в порошок с размерами час

Важную роль при исследовании структуры методами оптической металлографии играет методика подготовки металлографических шлифов. Первоначально плоскость шлифа выводилась на шлифовальном бруске средней зернистости. Шлифовка образцов проводилась вручную на стеклянных пластинах с применением алмазных паст с размерами частиц абразива от 10 до 3 мкм, полировка осуществлялась на пастах крупностью 2 - 0,5 мкм на фильтровальной бумаге или батисте. После каждой смены пасты проводилась ультразвуковая очи

Магнитокристаллическая анизотропия исследовалась методом измерения кривых механического вращающего момента на автоматизированном магнитном анизометре на кафедре физики и магнитоупорядоченных сред (МГУ им. М.В.Ломоносова, г. Москва) в полях до ц0Н=1,3 Т в интервале температур 80-600 К. Для измерения механических вращающих моментов образцам придавалась форма диска, толщиной 0,3-0,5 мм и диаметром 45 мм. Устройство анизометра представлено на Рис.

2.1. Основной частью анизометра является ра